The CTRL + V game

lol

Giveaway begins in 6 days
Steam Store ($39.99)

Disciples II: Gold Edition

Ква́нтовая меха́ника — раздел теоретической физики, описывающий физические явления, в которых действие сравнимо по величине с постоянной Планка. Предсказания квантовой механики могут существенно отличаться от предсказаний классической механики. Поскольку постоянная Планка является чрезвычайно малой величиной по сравнению с действием повседневных объектов, квантовые эффекты в основном проявляются только в микроскопических масштабах. Если физическое действие системы намного больше постоянной Планка, квантовая механика органически переходит в классическую механику. В свою очередь, квантовая механика является нерелятивистским приближением (то есть приближением малых энергий по сравнению с энергией покоя массивных частиц системы) квантовой теории поля.

Классическая механика, хорошо описывающая системы макроскопических масштабов, не способна описать явления на уровне атомов, молекул, электронов и фотонов. Квантовая механика адекватно описывает основные свойства и поведение атомов, ионов, молекул, конденсированных сред, и других систем с электронно-ядерным строением. Квантовая механика также способна описывать поведение электронов, фотонов, а также других элементарных частиц, однако более точное релятивистски инвариантное описание превращений элементарных частиц строится в рамках квантовой теории поля. Эксперименты подтверждают результаты, полученные с помощью квантовой механики.

Основными понятиями квантовой кинематики являются понятия наблюдаемой и состояния.

Основные уравнения квантовой динамики — уравнение Шрёдингера, уравнение фон Неймана, уравнение Линдблада, уравнение Гейзенберга и уравнение Паули.

Уравнения квантовой механики тесно связаны со многими разделами математики, среди которых: теория операторов, теория вероятностей, функциональный анализ, операторные алгебры, теория групп.
Содержание

1 История
2 Математические основания квантовой механики
    2.1 Шрёдингеровское описание
    2.2 Стационарное уравнение Шрёдингера
3 Принцип неопределённости Гейзенберга
    3.1 Неопределенность между координатой и импульсом
    3.2 Неопределенность между энергией и временем
4 Необычные явления, мысленные эксперименты и парадоксы квантовой механики
5 Разделы квантовой механики
6 Интерпретации квантовой механики
7 Комментарии
8 См. также
9 Литература
10 Примечания
11 Ссылки

История
Основная статья: История квантовой механики

На заседании Немецкого физического общества, Макс Планк зачитал свою историческую статью «К теории распределения энергии излучения в нормальном спектре», в которой он ввёл универсальную постоянную h. Именно дату этого события, 14 декабря 1900 года, часто считают днем рождения квантовой теории.

Квантовая гипотеза Планка состояла в том, что для элементарных частиц, любая энергия поглощается или испускается только дискретными порциями. Эти порции состоят из целого числа квантов с энергией \mathcal{E} таких, что эта энергия пропорциональна частоте ν с коэффициентом пропорциональности, определённым по формуле:
\mathcal{E} = h \nu = \hbar \omega\,

где h — постоянная Планка, и \hbar=\frac{h}{2\pi}.

В 1905 году, для объяснения явлений фотоэффекта, Альберт Эйнштейн, использовав квантовую гипотезу Планка, предположил, что свет состоит из квантов. Впоследствии, «кванты» получили название фотонов.

Для объяснения структуры атома, Нильс Бор предложил в 1913 году существование стационарных состояний электрона, в которых энергия может принимать лишь дискретные значения. Этот подход, развитый Арнольдом Зоммерфельдом и другими физиками, часто называют старой квантовой теорией (1900—1924 г.). Отличительной чертой старой квантовой теории является сочетание классической теории с противоречащими ей дополнительными предположениями.

В 1923 году Луи де Бройль выдвинул идею двойственной природы вещества, опиравшуюся на предположение о том, что материальные частицы обладают и волновыми свойствами, неразрывно связанными с массой и энергией. Движение частицы Л. де Бройль сопоставил с распространением волны, что в 1927 году получило экспериментальное подтверждение при исследовании дифракции электронов в кристаллах.

Высказанные в 1924 году идеи корпускулярно-волнового дуализма были в 1926 году подхвачены Э. Шрёдингером, развернувшим на их основе свою волновую механику.

В 1925—1926 годах были заложены основы последовательной квантовой теории в виде квантовой механики, содержащей новые фундаментальные законы кинематики и динамики. Первая формулировка квантовой механики содержится в статье Вернера Гейзенберга, датированной 29 июля 1925 года. Эту дату можно считать днем рождения нерелятивистской квантовой механики.

Развитие и формирование основ квантовой механики продолжается до сих пор. Оно связано, например, с исследованиями открытых и диссипативных квантовых систем, квантовой информатикой, квантовым хаосом и пр. Помимо квантовой механики, важнейшей частью квантовой теории является квантовая теория поля.

В 1927 году К. Дэвиссон и Л. Джермер в исследовательском центре Bell Labs демонстрируют дифракцию медленных электронов на никелевых кристаллах (независимо от Дж. Томсона). При оценке угловой зависимости интенсивности отраженного электронного луча, было показано её соответствие предсказанной на основании закона Вульфа — Брэггов для волн с длиной Де Бройля (см. Волны де Бройля). До принятия гипотезы де Бройля, дифракция расценивалась как исключительно волновое явление, а любой дифракционный эффект — как волновой. Когда длина волны де Бройля была сопоставлена с условиями Брэггов, была предсказана возможность наблюдения подобной дифракционной картины для частиц. Таким образом экспериментально была подтверждена гипотеза де Бройля для электрона.

Подтверждение гипотезы де Бройля стало поворотным моментом в развитии квантовой механики. Подобно тому, как эффект Комптона показывает корпускулярную природу света, эксперимент Дэвиссона — Джермера подтвердил неразрывное «сосуществование» с частицей её волны, иными словами — присущность корпускулярной материи также и волновой природы. Это послужило оформлению идей корпускулярно-волнового дуализма. Подтверждение этой идеи для физики стало важным этапом, поскольку дало возможность не только характеризовать любую частицу, присваивая ей определённую индивидуальную длину волны, но также при описании явлений, полноправно использовать её в виде определённой величины в волновых уравнениях.
Математические основания квантовой механики
Основная статья: Математические основы квантовой механики

Существует несколько различных эквивалентных математических описаний квантовой механики:

При помощи уравнения Шрёдингера;
При помощи операторных уравнений фон Неймана и уравнений Линдблада;
При помощи операторных уравнений Гейзенберга;
При помощи метода вторичного квантования;
При помощи интеграла по траекториям;
При помощи операторных алгебр, так называемая алгебраическая формулировка;
При помощи квантовой логики.

Шрёдингеровское описание

Математический аппарат нерелятивистской квантовой механики строится на следующих положениях:[1]

Чистые состояния системы описываются ненулевыми векторами |\psi\rangle комплексного сепарабельного гильбертова пространства ~H, причем векторы |\psi_1\rangle и |\psi_2\rangle описывают одно и то же состояние тогда и только тогда, когда |\psi_2\rangle=c|\psi_1\rangle, где ~c — произвольное комплексное число.
Каждой наблюдаемой можно однозначно сопоставить линейный самосопряжённый оператор. При измерении наблюдаемой \hat A, при чистом состоянии системы |\psi\rangle в среднем получается значение, равное

\langle A\rangle=\frac{\langle\psi|\hat A \psi\rangle}{\langle\psi|\psi\rangle}=\frac{\langle\psi|\hat A|\psi\rangle}{\langle\psi|\psi\rangle}

где через \langle\psi|\phi\rangle обозначается скалярное произведение векторов |\psi\rangle и |\phi\rangle.

Эволюция чистого состояния гамильтоновой системы определяется уравнением Шрёдингера

~i\hbar\frac{\partial}{\partial t}|\psi\rangle= \hat{H}|\psi\rangle

где ~\hat{H} — гамильтониан.

Основные следствия этих положений:

При измерении любой квантовой наблюдаемой, возможно получение только ряда фиксированных её значений, равных собственным значениям её оператора — наблюдаемой.
Наблюдаемые одновременно измеримы (не влияют на результаты измерений друг друга) тогда и только тогда, когда соответствующие им самосопряжённые операторы перестановочны.

Эти положения позволяют создать математический аппарат, пригодный для описания широкого спектра задач в квантовой механике гамильтоновых систем, находящихся в чистых состояниях. Не все состояния квантовомеханических систем, однако, являются чистыми. В общем случае состояние системы является смешанным и описывается матрицей плотности, для которой справедливо обобщение уравнения Шрёдингера — уравнение фон Неймана (для гамильтоновых систем). Дальнейшее обобщение квантовой механики на динамику открытых, негамильтоновых и диссипативных квантовых систем приводит к уравнению Линдблада.
Стационарное уравнение Шрёдингера

Пусть \psi (\vec{r}) амплитуда вероятности нахождения частицы в точке М. Стационарное уравнение Шрёдингера позволяет ее определить.
Функция ! \psi (\vec{r}) удовлетворяет уравнению:

• {{\hbar}^2 \over 2 m} {\nabla}^{\,2} \psi + U(\vec{r}) \psi = E \psi

где {\nabla}^{\,2}—оператор Лапласа, а U=U(\vec{r}) — потенциальная энергия частицы как функция \vec{r}.
Решение стационарного уравнения [показать]
Принцип неопределённости Гейзенберга

Соотношение неопределённости возникает между любыми квантовыми наблюдаемыми, определяемыми некоммутирующими операторами.
Неопределенность между координатой и импульсом

Пусть \Delta x\, — среднеквадратическое отклонение координаты частицы M\,, движущейся вдоль оси x\,, и \Delta p\, — среднеквадратическое отклонение ее импульса. Величины \Delta x\, и \Delta p\, связаны следующим неравенством:
\Delta x \Delta p \geqslant \frac{\hbar}{2}

где h — постоянная Планка, а \hbar=\frac h {2\pi}.
Согласно соотношению неопределённостей, невозможно абсолютно точно определить одновременно координаты и скорость частицы. Например, чем больше точность определения координаты частицы, тем меньше точность определения ее скорости.
Неопределенность между энергией и временем

Пусть ΔЕ — среднеквадратическое отклонение энергии частицы, и Δt — время, требуемое для обнаружения частицы.
Время Δt для обнаружения частицы с энергией E±ΔЕ определяется следующим неравенством:
\Delta E \Delta t \geqslant \frac{\hbar}{2}
Необычные явления, мысленные эксперименты и парадоксы квантовой механики

Соотношение неопределённостей Гейзенберга
Корпускулярно-волновой дуализм
    Дифракция электронов
Сверхтекучесть (Бозе-конденсат)
Сверхпроводимость
Квантовая телепортация
Квантовая запутанность (Квантовая нелокальность, «Квантовое Вуду»)
    Парадокс Эйнштейна — Подольского — Розена
Парадокс Клейна
Квантовый парадокс Зенона («Парадокс незакипающего чайника», связанный с аксиомой идеального измерения)
Кот Шрёдингера
Надбарьерное отражение
Теорема о запрете клонирования
Обменное взаимодействие

Разделы квантовой механики

В стандартных курсах квантовой механики изучаются следующие разделы

математическая основа квантовой механики и теория представлений;
точные решения одномерного стационарного уравнения Шрёдингера для различных потенциалов;
приближённые методы (квазиклассическое приближение, теория возмущений и т. д.);
нестационарные явления;
уравнение Шрёдингера в трёхмерном случае и теория углового момента;
теория спина;
тождественность частиц;
строение атомов и молекул;
рассеивание частиц;

Интерпретации квантовой механики

Существует множество интерпретаций квантовой теории, которые иногда плохо согласуются друг с другом.
Интерпретации квантовой механики [показать]
Комментарии

Обычно квантовая механика формулируется для нерелятивистских систем. Рассмотрение частиц с релятивистскими энергиями в рамках стандартного квантовомеханического подхода, предполагающего фиксированное число частиц в системе, сталкивается с трудностями, поскольку при достаточно большой энергии частицы могут превращаться друг в друга. Эти трудности устраняются в квантовой теории поля, которая и является самосогласованной теорией релятивистских квантовых систем.

Важным свойством квантовой механики является принцип соответствия: в рамках квантовой механики доказывается, что в пределе больших величин действия (квазиклассический предел) и в случае, когда квантовая система взаимодействует с внешним миром (декогеренция), уравнения квантовой механики редуцируются в уравнения классической физики (см. Теорема Эренфеста). Таким образом, квантовая механика не противоречит классической физике, а лишь дополняет её на микроскопических масштабах.

Некоторые свойства квантовых систем кажутся непривычными (невозможность одновременно измерить координату и импульс, несуществование определённой траектории частицы, вероятностное описание, дискретность средних значений наблюдаемых величин). Это вовсе не значит, что они неверны: это означает, что наша повседневная интуиция никогда не сталкивалась с таким поведением, т. е. в данном случае «здравый смысл» не может быть критерием, поскольку он годится только для макроскопических систем. Квантовая механика — самосогласованная математическая теория, предсказания которой согласуются с экспериментами. В настоящее время огромное число приборов, используемых в повседневной жизни, основываются на законах квантовой механики, как например — лазер или сканирующий туннельный микроскоп.

Классическая механика оказалась неспособной объяснить движение электронов вокруг атомного ядра. Например, согласно классической электродинамике, электрон, вращающийся с большой скоростью вокруг атомного ядра, должен излучать энергию. Тогда его кинетическая энергия должна уменьшаться и он должен упасть на ядро. Для понимания процессов, происходящих на уровне элементарных частиц, потребовалась новая теория. Квантовая теория — это совершенно новый взгляд на систему, позволяющий с огромной точностью описать необычное поведение электронов и фотонов.[2]

EimVWAEV

spam to revive

http://www.redtube.com/174545 ehm :P

(Brown and Levinson 1987: 68)

I was sexually assaulted by a inmate I trusted being young and not paying attention to my actions, this offender tryed to buy me things also befriended me and helped me when I got sick. I woke up with this offender in my living space trying to have sexual intercourse with me, he then tryed to buy me from other inmates made me go where ever he went, I wasn't supposed to go to chow without him, he was and still is a gang member. When I couldn't take it any more I told and they did a investigation and he made a statement on record that if they let him out of lock up he would do it again. I was take to a mental facility upon release I was placed back into population on the same farm where I'd been raped after being beatend and placed in a house with a gang member of the same as my assaulter. I filed and was locked up and sent to my current farm.
Jeremy, Texas

Ein Kontrahent (von lat. con-trahere: zusammenziehen, vereinigen, bewirken) ist zunächst eine Person, die im Begriff ist, einen Vertrag (Kontrakt) abzuschließen. Diese ursprüngliche Bedeutung ist heute weitgehend auf den juristischen und den Börsen-Sprachgebrauch beschränkt.
Im engeren Sinne wurde in der Studentensprache das Verabreden eines Zweikampfes als kontrahieren bezeichnet. Hieraus hat sich die zweite Bedeutung des Kontrahenten vom Vertragspartner zum "Gegner im Kampf oder Streit" entwickelt; zu dieser Umdeutung hat auch die klangliche Nähe zu contra (lat. "gegen") beigetragen.
Kontrahent bezeichnete auch Gegner innerhalb einer Fehde im Mittelalter.

Hank Marvin

Thanks! :)
HAHAHA

imapasswordforallmyaccounts123

12,67

Fatal error!

QA_APPROVED_BUILD_JANUARY_2011 387507 27-09-2011 18:18.21 (Wwise: 2011.1.0 #3886) Game

Address = 0x667757 (filename not found) [in H:\Program Files (x86)\Batman Arkham City\Binaries\Win32\BatmanAC.exe]
Address = 0x7c1bcb (filename not found) [in H:\Program Files (x86)\Batman Arkham City\Binaries\Win32\BatmanAC.exe]
Address = 0x7c18cc (filename not found) [in H:\Program Files (x86)\Batman Arkham City\Binaries\Win32\BatmanAC.exe]
Address = 0x7c197b (filename not found) [in H:\Program Files (x86)\Batman Arkham City\Binaries\Win32\BatmanAC.exe]
Address = 0x453316 (filename not found) [in H:\Program Files (x86)\Batman Arkham City\Binaries\Win32\BatmanAC.exe]

01101101 01001011 00110100 01101011 01100011

http://steamcommunity.com/id/shogun2/

([COLOR="Red"]traded[/COLOR])

Inside Men - 1x03 - Episode 3.HDTV.TLA.fr

Stanimir

optical illusion of motion

Sneaky Spats of Sneaking

http://icetothebrim.com/wp-content/uploads/2012/02/i-have-no-idea-what-im-doing.jpeg

www.desmos.com/calculator/jl0hwo8hgk

Slight explanation: That is a link to Steqie Griffin drawn on a web based graphing thingy.